WikiSort.ru - Не сортированное

Уравнение состояния Ми — Грюнайзена — это уравнение, описывающее связь между давлением и объёмом тела при заданной температуре. Это уравнение в том числе используется для определения давления в процессе ударного сжатия твёрдого тела. Названо в честь немецкого физика Эдуарда Грюнайзена. Уравнение состояния Ми — Грюнайзена представляется в следующей^[1] форме:

${\displaystyle p-p_{0}={\frac {\Gamma }{V}}(e-e_{0}),}$

Уравнение состояния
Статья является частью серии «Термодинамика».
Уравнение состояния идеального газа
Уравнение Ван-дер-Ваальса
Уравнение Бертло
Уравнение Дитеричи
Уравнение Битти — Бриджмена
Уравнение состояния Редлиха — Квонга
Уравнение состояния Пенга — Робинсона
Уравнение состояния Барнера — Адлера
Уравнение состояния Суги — Лю
Уравнение состояния Бенедикта — Вебба — Рубина
Уравнение состояния Ли — Эрбара — Эдмистера
Уравнение состояния Ми — Грюнайзена
Разделы термодинамики
Начала термодинамики
Уравнение состояния
Термодинамические величины
Термодинамические потенциалы
Термодинамические циклы
Фазовые переходы
править
См. также «Физический портал»

где p₀ и e₀ — давление и внутренняя энергия в начальном состоянии, V — объём, p — давление, e — внутренняя энергия, и Γ — коэффициент Грюнайзена, который характеризует термическое давление со стороны колеблющихся атомов. p — полное давление, p₀ — «холодное» давление. Коэффициент Грюнайзена безразмерен. В правой части уравнения Ми — Грюнайзена находится тепловое давление.

Функция Грюнайзена^[2] — мера изменения давления при изменении энергии системы при постоянном объёме. Она определяется по соотношению:

${\displaystyle \Gamma =V\left({\frac {dp}{de}}\right)_{V}.}$

Производная берётся при постоянном объёме.

Уравнение Ми — Грюнайзена предполагает линейную зависимость давления от внутренней энергии. Для определения функции Грюнайзена используются методы статистической физики и предположение о линейности межатомных взаимодействий.

Оно используется для решения определённых термо-механических задач: определении эффектов ударной волны, термическом расширении твёрдых тел, быстром нагревании материалов из-за поглощения ядерного излучения^[3].

Для вывода уравнения Ми — Грюнайзена используется уравнение Ранкина-Гюгонио для сохранения массы, момента и энергии:

${\displaystyle \rho _{0}U_{s}=\rho (U_{s}-U_{p})~~,\quad p_{H}-p_{H0}=\rho _{0}U_{s}U_{p}~~,\quad p_{H}U_{p}=\rho _{0}U_{s}\left({\frac {U_{p}^{2}}{2}}+E_{H}-E_{H0}\right),}$

где ρ₀ — относительная плотность, ρ — плотность после ударного сжатия, p_H — давление Гюгонио, E_H — удельная внутренняя энергия (на единицу массы) Гюгонио, U_s — скорость удара, и U_p — скорость частиц.

Параметры для различных материалов

Типичные различные для разных материалов величины для моделей в форме Ми — Грюнайзена.^[4]

Материал	${\displaystyle \rho _{0}}$ (kg/m3)	${\displaystyle c_{0}}$ (m/s)	${\displaystyle s}$	${\displaystyle \Gamma _{0}}$	${\displaystyle \alpha }$	${\displaystyle p_{0}}$	${\displaystyle e_{0}}$ (K)
Медь	8924	3910	1.51	1.96	1	0	0
Вода	1000	1483	2.0	2.0	10−4	0	0

Параметр Грюнайзена для идеальных кристаллов с парными взаимодействиями

Выражение для параметра Грюнайзена для идеальных кристаллов с парными взаимодействиями в пространстве размерности ${\displaystyle d}$ имеет вид^[1]:

${\displaystyle \Gamma _{0}=-{\frac {1}{2d}}{\frac {\Pi '''(a)a^{2}+(d-1)\left[\Pi ''(a)a-\Pi '(a)\right]}{\Pi ''(a)a+(d-1)\Pi '(a)}},}$

где ${\displaystyle \Pi }$  — потенциал межатомного взаимодействия, ${\displaystyle a}$  — равновесное расстояние, ${\displaystyle d}$  — размерность пространства. Связь параметра Грюнайзена с параметрами потенциалов Леннард-Джонса, Ми и Морзе представлена в таблице.

Решетка	Размерность	Потенциал Леннард-Джонса	Потенциал Ми	Потенциал Морзе
Цепочка	${\displaystyle d=1}$	${\displaystyle 10{\frac {1}{2}}}$	${\displaystyle {\frac {m+n+3}{2}}}$	${\displaystyle {\frac {3\alpha a}{2}}}$
Треугольная решётка	${\displaystyle d=2}$	${\displaystyle 5}$	${\displaystyle {\frac {m+n+2}{4}}}$	${\displaystyle {\frac {3\alpha a-1}{4}}}$
ГЦК, ОЦК	${\displaystyle d=3}$	${\displaystyle {\frac {19}{6}}}$	${\displaystyle {\frac {n+m+1}{6}}}$	${\displaystyle {\frac {3\alpha a-2}{6}}}$
«Гиперрешётка»	${\displaystyle d=\infty }$	${\displaystyle -{\frac {1}{2}}}$	${\displaystyle -{\frac {1}{2}}}$	${\displaystyle -{\frac {1}{2}}}$
Общая формула	${\displaystyle d}$	${\displaystyle {\frac {11}{d}}-{\frac {1}{2}}}$	${\displaystyle {\frac {m+n+4}{2d}}-{\frac {1}{2}}}$	${\displaystyle {\frac {3\alpha a+1}{2d}}-{\frac {1}{2}}}$

Выражение для параметра Грюнайзена одномерной цепочки с взаимодействиями посредством потенциала Ми, приведенное в таблице, в точности совпадает с результатом статьи^[5].

См. также

• Термодинамическое равновесие

Литература

1. 1 2 Кривцов А. М., Кузькин В. А. Получение уравнений состояния идеальных кристаллов простой структуры // Известия РАН. Механика твёрдого тела. — 2011. — № 3. — С. 67—72.
2. ↑ Vocadlo L., Poirer J.P., Price G.D. Grüneisen parameters and isothermal equations of state. American Mineralogist. — 2000. V. 85. — P. 390—395.
3. ↑ Harris P., Avrami L. Some Physics of the Gruneisen Parameter. Technical report. — 1972.
4. ↑ Shyue K.-M., A Fluid-Mixture Type Algorithm for Compressible Multicomponent Flow with Mie-Gruneisen Equation of State // Journal of Computational Physics. — 2001. Vol. 52. 3363 p.
5. ↑ MacDonald, D. K. C. & Roy, S.K. (1955), "Vibrational Anharmonicity and Lattice Thermal Properties. II", Phys. Rev. Т. 97: 673–676, DOI 10.1103/PhysRev.97.673