WikiSort.ru - Не сортированное

Ядро Пуассона — ядро, используемое для решения двумерного уравнения Лапласа с учетом граничных условий Дирихле в единичном круге. Ядро можно представить как производную функции Грина для уравнения Лапласа. Ядро названо в честь С. Пуассона.

Ядро Пуассона играет важную роль в комплексном анализе, поскольку интеграл от ядра Пуассона — интеграл Пуассона — расширяет функцию, определённую на единичной окружности, до гармонической функции, определённой на единичном круге. По определению гармонические функции являются решениями уравнения Лапласа, и — в двумерном случае — эквивалентны мероморфным функциям. Таким образом, двумерная задача Дирихле, по сути, аналогична задаче о нахождении мероморфного продолжения функции, заданной на границе области. Также можно расширить определения ядра Пуассона на n-мерный случай.

Ядра Пуассона обычно находят применение в теории управления и в электростатике.

Ядро Пуассона в двумерном случае

На комплексной плоскости ядро Пуассона ${\displaystyle P_{r}(\theta )}$ задаётся формулой

${\displaystyle P_{r}(\theta )=\sum _{n=-\infty }^{\infty }r^{|n|}e^{in\theta }={\frac {1-r^{2}}{1-2r\cos \theta +r^{2}}}=\operatorname {Re} \left({\frac {1+re^{i\theta }}{1-re^{i\theta }}}\right),\ \ \ 0\leq r<1.}$

Эту формулу можно рассматривать с двух сторон: как функцию ${\displaystyle r(\Theta )}$ или как семейство функций ${\displaystyle \Theta _{r}}$ при ${\displaystyle 0\leq r<1.}$

Если область ${\displaystyle D}$ такова, что ${\displaystyle D=\{z:|z|<1\}}$  — единичный круг в комплексном Лебеговом пространстве и если функция ${\displaystyle f}$ задана в области ${\displaystyle D}$ , то функция

${\displaystyle u(re^{i\theta })={\frac {1}{2\pi }}\int _{-\pi }^{\pi }P_{r}(\theta -t)f(e^{it})\,\mathrm {d} t,\ \ \ 0\leq r<1}$

является гармонической функцией в области ${\displaystyle D.}$

Так как граничные условия функции ${\displaystyle u}$ совпадают с граничными условиями функции ${\displaystyle f}$ , то при ${\displaystyle r\leftarrow 1\ \ P_{r}(\theta )}$ задаёт свёртку в пространстве ${\displaystyle L^{p}(T).}$ ^{[уточнить]}

Свёртки с таким приближением показывают пример суммирования ядра для рядов Фурье в пространстве ${\displaystyle L^{1}.}$ Пусть функция ${\displaystyle f\in L^{1}(T)}$ имеет ряд Фурье ${\displaystyle \{f_{k}\}.}$ После преобразований Фурье свёртка ${\displaystyle P_{r}(\theta )}$ умножается на ряд ${\displaystyle \{r^{k}\}\in L^{1}(Z).}$

Литература

• Conway, John B. (1978), Functions of One Complex Variable I, Springer-Verlag, ISBN 0-387-90328-3 .
• Axler, S.; Bourdon, P. & Ramey, W. (1992), Harmonic Function Theory, Springer-Verlag, ISBN 0-387-95218-7 .
• King, Frederick W. (2009), Hilbert Transforms Vol. I, Cambridge University Press, ISBN 978-0-521-88762-5 .
• Stein, Elias & Weiss, Guido (1971), Introduction to Fourier Analysis on Euclidean Spaces, Princeton University Press, ISBN 0-691-08078-X .
• Weisstein, Eric W. Poisson Kernel (англ.) на сайте Wolfram MathWorld.
• Gilbarg, D. & Trudinger, N., Elliptic Partial Differential Equations of Second Order, ISBN 3-540-41160-7 .

В другом языковом разделе есть более полная статья Poisson kernel (англ.). Вы можете помочь проекту, расширив текущую статью с помощью перевода. При этом, для соблюдения правил атрибуции, следует установить шаблон {{переведённая статья}} на страницу обсуждения, либо указать ссылку на статью-источник в комментарии к правке.