Унитарный оператор — ограниченный линейный оператор U : H → H на гильбертовом пространстве H, который удовлетворяет соотношению
-
где U∗ — эрмитово сопряжённый к U оператор, и I : H → H единичный оператор. Это свойство эквивалентно следующим:
- U сохраняет скалярное произведение 〈 , 〉 гильбертового пространства, то есть, для всех векторов x и y в гильбертовом пространстве,
- U — сюръективный оператор.
Это также эквивалентно, казалось бы более слабому условию:
- U сохраняет скалярное произведение, и
- образ U — плотное множество.
Чтобы увидеть это, заметим, что U изометричен (а поэтому является ограниченным линейным оператором). Это следует из того, что U сохраняет скалярное произведение. Образ U — плотное множество. Очевидно, что U−1 = U∗.
Унитарный элемент это обобщение понятия унитарного оператора. В унитарной *-алгебре элемент U алгебры называется унитарным элементом, если
-
где I единичный элемент.[1]
Свойства унитарных преобразований:
- оператор унитарного преобразования всегда обратим
- если оператор
эрмитов, то оператор
унитарен.
Примеры
- Тождественный оператор — тривиальный пример унитарного оператора.
- Вращения в
— это простейший нетривиальный пример унитарного оператора. Вращения не изменяют длины векторов и угол между двумя векторами. Этот пример также может быть обобщён на
.
- В векторном пространстве
комплексных чисел умножение на число с модулем
, то есть число вида
для
, является унитарным оператором.
называется фазой. Можно заметить, что значение
, кратное
, не влияет на результат, поэтому множество независимых унитарных операторов в
топологически эквивалентно окружности.
Свойства
- Спектр унитарного оператора U лежит на единичной окружности. Это можно увидеть из спектральной теоремы для нормального оператора. По этой теореме, U унитарно эквивалентно умножению на измеримую по Борелю функцию
на
, для некоторого пространства с мерой (
,
). Из
следует
.
Унитарные преобразования в физике
В квантовой механике состояние квантовой системы описывается вектором в гильбертовом пространстве. Норма вектора состояния изолированной квантовой системы описывает вероятность найти систему хоть в каком-либо состоянии, а значит, она обязана равняться единице. Соответственно, эволюция квантовой системы во времени — это некоторый оператор, зависящий от времени, и, из-за требования сохранения нормы, он является унитарным. Неунитарные операторы эволюции (или, что то же самое, неэрмитовые гамильтонианы) для изолированной квантовой системы запрещены в квантовой механике.
Примечания
- ↑
Doran, Robert S. Characterizations of C*-Algebras: The Gelfand-Naimark Theorems. — New York : Marcel Dekker, 1986. — ISBN 0824775694.
Данная страница на сайте WikiSort.ru содержит текст со страницы сайта "Википедия".
Если Вы хотите её отредактировать, то можете сделать это на странице редактирования в Википедии.
Если сделанные Вами правки не будут кем-нибудь удалены, то через несколько дней они появятся на сайте WikiSort.ru .