WikiSort.ru - Не сортированное

Преобразование для поперечных осей (п.1)

Пусть есть две бесконечные плоскости, перпендикулярные оси y. Расстояние между этими плоскостями очевидно не должно зависеть от скорости движения плоскостей вдоль самих себя, а значит — не зависит от системы отсчёта, которая движется относительно другой вдоль оси ${\displaystyle x}$ . (Действительно, в каждой такой системе время прохождения луча света, движущегося вдоль оси ${\displaystyle y}$ с одной плоскости на другую, одинаково согласно постулатам СТО).

Также можно представить, как движущееся вдоль оси ${\displaystyle x}$ тело влетает в неподвижное отверстие такого же размера. Если нет равенства ${\displaystyle y=y'}$ , то в зависимости от того, в какой системе отсчёта проводится измерение, тело может быть больше или меньше отверстия. Реально же тело может пройти через отверстие или не пройти во всех системах отсчёта.

То же самое, конечно, верно и для оси ${\displaystyle z}$ . Поэтому, исключив для простоты физически неинтересный случай поворота на постоянный угол второй системы координат относительно первой, получаем:

${\displaystyle y=y',z=z'}$

Замедление времени (п.2)

Покажем, что любой процесс (например ход часов) в движущейся относительно него системе отсчета протекает медленнее, чем в его собственной системе отсчёта (относительно которой он не перемещается).

Рассмотрим «световые часы», состоящие из точечного источника и приемника света на оси ${\displaystyle y}$ , удаленные друг от друга на расстояние ${\displaystyle L}$ и отмеряющие интервал времени прохождения импульса (вспышки) света от источника до приемника равный ${\displaystyle L/c}$ .

Если системы отсчета движутся относительно друг друга по оси ${\displaystyle x}$ , то расстояние ${\displaystyle L}$ между двумя точками на оси ${\displaystyle y}$ , измеренное в неподвижной относительно этих точек системе, такое же, как измеренное в движущейся системе отсчета, поскольку по оси ${\displaystyle y}$ нет относительного движения систем. Тем самым единицы измерения длины будут согласованы между системами. Единицы времени тоже будут согласованы, поскольку согласованы единицы длины, а скорость света не зависит от системы координат.

Таким образом, в каждой системе отсчета можно установить одинаковые световые часы.

Сравним интервал времени прохождения импульса в системе отсчета где световые часы покоятся и интервал времени тех же часов, измеренный идентичными часами в движущейся системе отсчета.

Пусть световые часы покоятся в системе отсчёта ${\displaystyle K}$ (на рис. слева), а система отсчёта ${\displaystyle K'}$ движется вправо вдоль оси ${\displaystyle x}$ со скоростью ${\displaystyle V}$ . Источник в момент излучения импульса находится в начале координат A системы отсчета ${\displaystyle K}$ (красная точка на рис.), а приемник — в точке B (синяя) на оси ${\displaystyle y}$ . В системе отсчёта ${\displaystyle K}$ испущенный импульс света достигает приемника B на оси ${\displaystyle y}$ за время ${\displaystyle \Delta t=L/c}$ .

В системе же отсчёта ${\displaystyle K'}$ импульс света излучается из начала координат в момент его совпадения с началом координат системы ${\displaystyle K}$ (точкой A), а попадает в приёмник B через время ${\displaystyle \Delta t'=L'/c}$ , которое измеряется часами, движущимися вместе с системой ${\displaystyle K'}$ . Координата ${\displaystyle x'}$ точки B — смещение, обозначенное на рисунке справа пунктиром, равно ${\displaystyle -V\Delta t'}$ , точка A указывает место откуда был излучен импульс, траектория импульса в ${\displaystyle K'}$ изображена зеленой линией.

Поскольку скорость света в любой инерциальной системе отсчета одинакова (не зависит от скорости источника и направления излучения), источник A в момент импульса можно считать неподвижным в системе отсчета ${\displaystyle K'}$ .

Путь ${\displaystyle L'}$ , пройденный импульсом света от A к B в системе отсчёта ${\displaystyle K'}$ , равен гипотенузе прямоугольного треугольника. По теореме Пифагора

${\displaystyle {\displaystyle L'}=L^{2}+(V\Delta t')^{2}}$ ,

учитывая, что ${\displaystyle {\displaystyle L'}=c\Delta t'}$ и ${\displaystyle L=c\Delta t}$ , найдем выражение для ${\displaystyle \Delta t'}$

${\displaystyle \Delta t'={\frac {\Delta t}{\sqrt {1-{\frac {V^{2}}{c^{2}}}}}}}$ .

Отсюда следует, что ${\displaystyle \Delta t'>\Delta t}$ при ${\displaystyle V\neq 0}$ .

Таким образом, интервал времени ${\displaystyle \Delta t'}$ любого процесса, происходящего в системе отсчёта ${\displaystyle K}$ , измеренный часами в движущейся системе отсчета ${\displaystyle K'}$ , больше, чем интервал времени ${\displaystyle \Delta t}$ , измеренный такими же часами в собственной системе отсчёта ${\displaystyle K}$ . Коэффициент увеличения интервала постоянен при постоянной скорости.

Поскольку система отсчета ${\displaystyle K}$ движется относительно системы ${\displaystyle K'}$ со скоростью ${\displaystyle -V}$ , то говорят, что время в движущейся системе отсчета ${\displaystyle K}$ с точки зрения системы ${\displaystyle K'}$ течет замедленно. Например, земное время жизни ${\displaystyle \Delta t'}$ короткоживущих частиц, рождающихся при больших скоростях других частиц, больше их времени жизни ${\displaystyle \Delta t}$ в собственной системе отсчета.

Более наглядно замедление времени проявляется в замедлении хода (темпа) часов, движущихся вместе с системой отсчета ${\displaystyle K}$ . Если источник и приемник снабдить зеркалами, отражающими световой импульс, то интервал любой длительности можно измерять числом периодов между отражениями. Частота колебаний такого маятника характеризует скорость течения времени. Период ${\displaystyle T}$ повторяющегося процесса связан с его частотой равенством ${\displaystyle \nu ={\frac {1}{T}}}$ . Большему периоду соответствует меньшая частота и неравенство ${\displaystyle \Delta t'>\Delta t}$ переходит в неравенство для частоты ${\displaystyle \nu '<\nu }$ , где ${\displaystyle \nu '}$  — частота маятника часов, движущихся вместе с системой ${\displaystyle K}$ , измеренная часами системы ${\displaystyle K'}$ , ${\displaystyle \nu }$  — частота маятника в собственной системе отсчета ${\displaystyle K}$ (относительно которой часы покоятся). Движущиеся часы тикают реже, чем неподвижные.

Поскольку все инерциальные системы отсчета равноправны, то, измеряя длительность прохождения импульса в часах, движущихся вместе с системой отсчёта ${\displaystyle K'}$ часами системы отсчёта ${\displaystyle K}$ , получим обратное неравенство ${\displaystyle \Delta t'<\Delta t}$ при ${\displaystyle V\neq 0}$ , так как в этом случае ${\displaystyle \Delta t'}$ является собственным временем. С точки зрения системы отсчета ${\displaystyle K}$ движущиеся часы системы ${\displaystyle K'}$ идут медленнее собственных часов системы ${\displaystyle K}$ .

Относительность одновременности (п.3)

Кроме замедления времени в движущейся системе отсчёта (замедления хода всех часов в движущейся лаборатории по сравнению с ходом часов в неподвижной лаборатории), оказывается, что начало отсчёта времени в движущейся системе отсчёта также не совпадает с таковым в неподвижной, причем сдвиг этого начала отсчёта — разный в различных точках — зависит от x. Часы в своей собственной системе отсчёта, показывающие одинаковое время, показывают разное опережение/отставание, зависящее от их расположения, если на них смотреть из системы отсчёта, относительно которой их собственная система отсчёта движется.

Чтобы стало понятным само существо проблемы, придется так или иначе обдумать вопрос, а что значит, что часы в разных удаленных друг от друга точках пространства (например, в разных городах) идут одинаково (синхронно), как в этом можно убедиться, или как (с помощью какой процедуры) можно синхронизировать часы в разных местах, если изначально они не были синхронны.

Уже простейший способ синхронизации, заключающийся в том, что все часы синхронизируют в одном месте, а затем их переносят в разные точки, позволяет убедиться в том, что часы, синхронизированные в одной системе отсчёта, будут выглядеть показывающими разное время из другой системы отсчёта. Дело в том, что для часов, которые мы переносим в разные точки по оси x, их скорость относительно другой системы отсчёта будет обязательно различной, поэтому время в разных точках оси x будет сдвинуто по-разному.

Это можно было бы аккуратно рассмотреть количественно, получив так искомый здесь результат. Но более просто этого достичь позволяет рассмотрение синхронизации с помощью световых сигналов (а принцип относительности говорит, что любой корректный способ синхронизации должен дать один и тот же результат, в чём, впрочем, при желании можно убедиться и явно).

Итак, рассмотрим синхронизацию с помощью световых сигналов. Этот процесс может заключаться, например, в обмене световыми сигналами между двумя удаленными хронометрами: если сигналы испущены в одно и то же время, то до получения сигнала по каждым часам пройдет одно и то же время. Но еще проще несколько другой (эквивалентный этому) способ: можно точно в середине отрезка, соединяющего хронометры, произвести вспышку света, и утверждать, что свет придет к обоим хронометрам одновременно.

В собственной системе отсчёта (в которой хронометры неподвижны) картина симметрична. Однако в любой другой системе отсчёта оба хронометра движутся (для определенности будем считать, что вправо), и тогда свету от середины отрезка, соединяющего их в начальный момент, потребуется меньше времени, чтобы дойти до левого хронометра (движущегося навстречу свету), чем до правого (который импульс света должен догонять).

Таким образом, хронометры, синхронно идущие в собственной системе отсчёта, по часам другой системы отсчёта выглядят несинхронными. Одновременность событий относительна: события, одновременные в одной системе отсчёта, неодновременны в другой.

Несложные геометрические выкладки позволяют (изобразив движение световых импульсов и хронометров на плоскости xt), получить выражение для сдвига начала отсчёта времени:

${\displaystyle -Vx/c^{2}}$

• (для упрощения мы здесь рассматривали только часы, разнесенные вдоль оси x, но, конечно, всё может быть рассчитано и для общего случая).

Таким образом, сводя вместе результаты пунктов 2 и 3, получаем для преобразования времени

${\displaystyle t'={\frac {t-Vx/c^{2}}{\sqrt {1-V^{2}/c^{2}}}}}$ .

Данный эффект так же можно доказать от противного: если бы он не существовал, или сдвиг начала отсчёта времени не составлял бы ${\displaystyle -Vx/c^{2}}$ , то существовал бы так называемый парадокс близнецов.

Лоренцевское сокращение длины (п.4)

Рассмотрев движение светового импульса вдоль оси x (а не вдоль y, как было в п.1), и потребовав (на основании постулата одинаковости скорости света во всех инерциальных системах отсчёта), чтобы расстояние между двумя точками было всегда равно времени, за которое свет идёт от одной точки до другой, умноженному на (константу) скорость света, можно получить фактор сокращения расстояний вдоль оси x, а учитывая, что смещение начала отсчёта равно ${\displaystyle -Vt}$ , можно получить и преобразование для координаты x:

${\displaystyle x'={\frac {x-Vt}{\sqrt {1-V^{2}/c^{2}}}}}$ .

Ещё проще теперь понять, что ${\displaystyle x'}$ выражается именно таким образом, заметив, что в плоскости ${\displaystyle x-ct}$ график движения^[1] импульса света должен быть прямой, наклонённой под 45° (из-за того, что скорость света — всегда c), а значит и масштаб по осям ${\displaystyle x}$ и ${\displaystyle ct}$ должен быть одинаковым, а выражения в системе единиц ${\displaystyle c=1}$  — симметричными.

• Таким образом, преобразования Лоренца достаточно наглядно получаются при коллинеарных пространственных осях. Конечно, возможен и обратный порядок рассуждений: можно сначала получить преобразования Лоренца каким-либо более абстрактным способом, например — одним из упомянутых выше, а потом получить все эффекты, разобранные в этапах данного наглядного доказательства, в качестве простого формального следствия преобразований Лоренца.