WikiSort.ru - Не сортированное

Экспериме́нт Ка́вендиша — первое экспериментальное измерение гравитационной постоянной, осуществлённое Генри Кавендишем в 1797—1798 годах.

История

Установление Ньютоном закона всемирного тяготения явилось важнейшим событием в истории физики. Его значение определяется, прежде всего, универсальностью гравитационного взаимодействия. На законе всемирного тяготения основывается один из центральных разделов астрономии — небесная механика. Мы ощущаем силу притяжения к Земле, однако притяжение малых тел друг к другу неощутимо. Требовалось экспериментально доказать справедливость закона всемирного тяготения и для обычных тел. Именно это и сделал Кавендиш, попутно определив среднюю плотность Земли.

Современное выражение закона всемирного тяготения:

${\displaystyle F=G\cdot {m_{1}\cdot m_{2} \over R^{2}}}$ ,

где ${\displaystyle G}$  — гравитационная постоянная, ${\displaystyle m_{1}}$ и ${\displaystyle m_{2}}$  — массы материальных точек, ${\displaystyle R}$  — расстояние между ними, a ${\displaystyle F}$  — сила взаимодействия между ними.

До начала XIX века константа G в закон всемирного тяготения не вводилась, так как для всех расчётов в небесной механике достаточно использовать постоянные GM, имеющие кинематическую размерность. Постоянная G появилась впервые, по-видимому, только после унификации единиц и перехода к единой метрической системе мер в конце XVIII века. Численное значение G можно вычислить через среднюю плотность Земли, которую нужно было определить экспериментально. Очевидно, что при известных значениях плотности ρ и радиуса R Земли, а также ускорения свободного падения g на её поверхности можно найти G:

${\displaystyle g={GM_{\oplus } \over R_{\oplus }^{2}}={F \over m}}$

${\displaystyle F=G{M_{\oplus }m \over R_{\oplus }^{2}}={V_{\oplus }\rho _{\oplus }mG \over R_{\oplus }^{2}}={4\pi R_{\oplus }^{3}\rho _{\oplus }mG \over 3R_{\oplus }^{2}}={4\pi R_{\oplus }\rho _{\oplus }mG \over 3}}$

${\displaystyle G={3 \over 4\pi R_{\oplus }\rho _{\oplus }}\cdot {F \over m}={3g \over 4\pi R_{\oplus }\rho _{\oplus }}}$

Первоначально эксперимент был предложен Джоном Мичеллом. Именно он сконструировал главную деталь в экспериментальной установке — крутильные весы, однако умер в 1793, так и не поставив опыта. После его смерти экспериментальная установка перешла к Генри Кавендишу. Кавендиш модифицировал установку, провёл опыты и описал их в Philosophical Transactions в 1798.

Установка

(Подробное описание установки и протоколы эксперимента, составленные Г. Кавендишем^[1], приведены с некоторыми сокращениями в русском переводе в книге Голина Г. М. и Филоновича С. Р. Классики физической науки. М., 1989. C.255—268. djvu)

Установка представляла собой деревянное коромысло длиной около 1,8 м с прикреплёнными к его концам небольшими свинцовыми шарами диаметром 5 см и массой 11 262 грана (0,7298 кг), подвешенное на нити из посеребрённой меди длиной 1 м. К этим шарам с помощью специальной поворотной фермы, ось вращения которой совпадает насколько возможно точно с осью нити, подводились два свинцовых шара бо́льшего размера — диаметром 12 дюймов (около 30 см) и массой 2 439 000 гран (158 кг), жёстко закреплённые на ферме, таким образом, что расстояние между центрами большого и малого шара составляло около 8,85 дюйма (22,5 см). Вследствие гравитационного взаимодействия малых шаров с большими коромысло отклонялось на некоторый угол. Зная упругие свойства нити, а также угол поворота коромысла, можно вычислить силу притяжения малого шара к большому, а отсюда и гравитационную постоянную.

Упругость нити на кручение определялась, исходя из периода свободных колебаний коромысла, который составлял в разных вариантах эксперимента 14—15 или 7 минут.

Поскольку измеряемые силы ничтожно малы (около 0,17 микроньютона, что примерно в 50 млн раз меньше веса малого шара)^[2], Кавендиш предпринял целый ряд мер с целью компенсации систематических погрешностей, возникающих вследствие воздействия физических условий опыта, которые не имели непосредственного отношения к измеряемым гравитационным силам, но могли оказать на результат влияние, сравнимое или даже превышающее действие этих сил. В числе этих мер можно отметить следующие.

1. Опыт проводится в два приёма: сначала большие шары с помощью поворотного механизма фермы подводятся к малым с одной стороны (например, против часовой стрелки, как показано на рисунке), а затем — с противоположной, и измеряется двойной угол закручивания нити — от отклонения коромысла в одном направлении до противоположного. Это увеличивает непосредственно измеряемое значение угла, а главное — компенсирует влияние возможного наклонения или деформации установки и/или здания при перемещении тяжёлых шаров в ходе эксперимента, а также воздействие на результат всевозможных асимметричных факторов: технически неизбежной асимметрии самой установки, гравитационного влияния массивных объектов, находящихся поблизости (зданий, гор и т. п.), магнитного поля Земли, её вращения, положения Солнца и Луны, и др.
2. Для предотвращения влияния конвекционных потоков воздуха в помещении крутильные весы были заключены в деревянный кожух.
3. Предположив, что на закручивание нити может оказать влияние магнитное взаимодействие железных стержней фермы и свинцовых шаров, Кавендиш заменил стержни медными, получив те же результаты.

На рисунке Кавендиша:

ABCDDCBAEFFEA — неподвижный деревянный кожух, внутри которого подвешены крутильные весы.

m — тонкий деревянный стержень коромысла.

g — растяжка из тонкой серебряной проволоки, сообщающая жёсткость коромыслу.

X — малые шары, подвешенные к коромыслу на проволоке.

K — рукоятка механизма первоначальной установки коромысла.

RrPrR — поворотная ферма, с закреплёнными на ней большими шарами W.

MM — шкив поворотного механизма фермы.

L — осветительные приборы.

T — телескопы для наблюдения за отклонением коромысла через остеклённые отверстия в торцевых стенках кожуха, напротив концов коромысла. На нижних краях этих отверстий с внутренней стороны кожуха были установлены шкалы из слоновой кости с делениями в 1/20 дюйма (1,27 мм). На торцах коромысла были прикреплены верньеры из того же материала, с такими же делениями, подразделёнными на 5 равных отрезков. Точность измерения отклонения конца коромысла составляла, таким образом, 1/100 дюйма.

Наличие двух телескопов позволяло контролировать корректность эксперимента: если бы показания телескопов заметно отличались, это свидетельствовало бы о наличии какого-то дефекта в конструкции установки, или о каком-то неучтённом физическом факторе, существенно влияющем на результат. При перемещении больших шаров с одной стороны подвеса на другую измеряемое смещение малых шаров составляло (для жёсткости подвеса, вызывавшей крутильные колебания с периодом около 14—15 минут) в среднем около 15 делений шкалы, или примерно 2 см.

Для своего времени эта установка явилась беспримерным шедевром искусства физического эксперимента.

Вычисленное значение

В «Британнике» утверждается, что Г. Кавендиш получил значение G = 6,754⋅10⁻¹¹ м³/(кг·с²)^[3]. Это же утверждают Е. P. Коэн, К. Кроув и Дж. Дюмонд^[4] и А. Кук^[5]. Л. Купер в своём двухтомном учебнике физики приводит другое значение: G = 6,71⋅10⁻¹¹м³/(кг·с²)^[6]. О. П. Спиридонов — третье: G = (6,6 ± 0,04)⋅10⁻¹¹м³/(кг·с²)^[7].

Сам Кавендиш в своём эксперименте не ставил задачу определения гравитационной постоянной, о которой в его время ещё не было выработано единого представления в научном сообществе. В своей классической работе он рассчитал значение средней плотности Земли: в 5,48 раза больше плотности воды^[1] (современное значение 5,52 г/см³ лишь на 0,7 % отличается от результата Кавендиша). Средняя плотность планеты оказалась значительно больше поверхностной (~2 г/см³), из этого следовало, что в глубинах Земли сосредоточены тяжёлые вещества.

Гравитационная постоянная была введена, по-видимому, впервые только С. Д. Пуассоном в «Трактате по механике» (1811)^[8]. Значение G было вычислено позже другими учёными из данных опыта Кавендиша. Кто впервые рассчитал численное значение G, историкам неизвестно.

Дальнейшее развитие эксперимента

В 2008—2010 годах были опубликованы результаты ещё 3 экспериментов. Хотя авторы каждого из них заявляют о высокой точности полученного значения, их результаты различаются на величину больше заявленных экспериментальных погрешностей^[11].

См. также

• Гравитационная постоянная

Примечания

Литература

• Кавендиш Г. Опыты по определению плотности Земли // Классики физической науки. / Голин Г. М. Филонович С. Р.. — М., 1989. — С. 255—268.
• Филонович С. Р. Физический эксперимент и его восприятие // Исследования по истории физики и механики. М., 1988. C.5-36 (I); там же. 1989. C.38-69 (II).
• Милюков В. К., Сагитов М. У. Гравитационная постоянная в астрономии // Знание. 1985. № 9.
• Poynting J.H. The mean density of the Earth. L., 1894. 156 p.
• MacCormach R. John Michell and Henry Cavendish. Weighting the stars //Brit. J. Hist. Sci. 1968. Vol.4. № 14. P.126-155.
• Poisson S.D. Traité de mecaniqué. Paris, 1811. T.1-2.