WikiSort.ru - Не сортированное

Теорема Голдстоуна — утверждение о рождении и поглощении квантов возбуждения — частиц с нулевыми массами и спинами в квантовомеханических системах при спонтанном нарушении симметрии в процессах перехода между энергетическими состояниями, образующими непрерывный вырожденный набор. Эти частицы называются бозонами Голдстоуна. Впервые была доказана Йоитиро Намбу в 1964 г.^[1]

Пример

Рассмотрим пример с простейшей возможной симметрией относительно группы преобразований ${\displaystyle U(1)}$ : ${\displaystyle \varphi \rightarrow e^{i\alpha }\varphi }$ . Для этого выберем комплексное скалярное поле ${\displaystyle \varphi (x)={\frac {1}{\sqrt {2}}}\rho (x)e^{i\theta (x)}}$ с лагранжианом ${\displaystyle L=(\partial _{\mu }\varphi )(\partial ^{\mu }\varphi ^{*})-V(\rho )}$ . Проиллюстрируем спонтанное нарушение симметрии на примере потенциала вида ${\displaystyle V(\rho )={\frac {1}{2}}\mu ^{2}\rho ^{2}+{\frac {1}{4}}\lambda \rho ^{4}}$ , где ${\displaystyle \mu ^{2}<0}$ . Потенциал ${\displaystyle V(\rho )}$ имеет минимум при ${\displaystyle \varphi ={\frac {1}{\sqrt {2}}}\eta e^{i\alpha }}$ , где ${\displaystyle \eta ={\sqrt {\frac {|\mu ^{2}|}{\lambda }}}}$ . Лагранжиан можно записать как: ${\displaystyle L={\frac {1}{2}}(\partial _{\mu }\rho )^{2}-V(\rho )+{\frac {\rho ^{2}}{2}}(\partial _{\mu }\theta )^{2}}$ . Если рассматривать в лагранжиане лишь квадратичные члены по модулю и фазе поля, то получим ${\displaystyle L={\frac {1}{2}}(\partial _{\mu }\rho _{1})^{2}-{\frac {m^{2}}{2}}\rho _{1}^{2}+{\frac {\eta ^{2}}{2}}(\partial _{\mu }\theta )^{2}+C}$ где ${\displaystyle \rho _{1}=\rho -\eta }$ , ${\displaystyle m^{2}=2|\mu |^{2}}$ , ${\displaystyle C}$  — константа, не зависящая от поля. Из этого лагранжиана вытекают уравнения движения: ${\displaystyle (\partial _{\mu }^{2}+m^{2})\rho _{1}=0}$ и ${\displaystyle \partial _{\mu }^{2}\theta =0}$ . Таким образом, имеем два вещественных поля. Квантами поля ${\displaystyle \rho _{1}}$ являются частицы с массой ${\displaystyle m}$ , а квантами поля ${\displaystyle \theta }$ являются частицы с нулевой массой.

См. также

• Механизм Хиггса

Примечания

Литература

• Боголюбов, Н. Н., Ширков Д. В. Квантовые поля. — М. : Наука, 1980. — С. 101.
• Садовский, М. В. Лекции по квантовой теории поля. — М.-Ижевск : Институт компьютерных исследований, 2003. — С. 367.