Квазиклассическое приближение, также известное как метод ВКБ (Вентцеля — Крамерса — Бриллюэна) — самый известный пример квазиклассического вычисления в квантовой механике, в котором волновая функция представлена как показательная функция, квазиклассически расширенная, а затем или амплитуда, или фаза медленно изменяются. Этот метод назван в честь физиков Г. Вентцеля, Х.А. Крамерса и Л. Бриллюэна, которые развили этот метод в 1926 году независимо друг от друга. В 1923 математик Гарольд Джеффри развил общий метод приближённого решения линейных дифференциальных уравнений второго порядка, который включает и решение уравнения Шрёдингера. Но так как уравнение Шрёдингера появилось два года спустя, и Вентцель и Крамерс и Бриллюэн, очевидно, не знали эту более раннюю работу.
Начиная с одномерного стационарного уравнения Шрёдингера:
которое можно переписать в виде
мы представим волновую функцию в виде экспоненциальной функции другой неизвестной функции Φ
Φ должна удовлетворять уравнению
где Φ' означает производную от Φ по x. Разделим на действительную и мнимую части вводя действительные функции A и B:
Тогда амплитуда волновой функции , а фаза — . Из уравнения Шрёдингера следуют два уравнения которым должны удовлетворять эти функции:
Мы хотим рассмотреть квазиклассическое приближение, чтобы решить эти уравнения. Это означает, что мы разложим каждую функцию как ряд по степеням . Из уравнений мы можем видеть, что степенной ряд должен начинаться со слагаемого , чтобы удовлетворить реальной части уравнения. Но поскольку нам нужен хороший классический предел, мы также хотим начать разложение со столь высокой степени постоянной Планка насколько это возможно.
С точностью до первого порядка разложения уравнения запишутся в виде
Если амплитуда меняется слабее, чем фаза, то можно положить и получить
Это верно, только если полная энергия больше потенциальной энергии. После аналогичных вычислений для следующего порядка малости получим
С другой стороны, если фаза меняется медленно по сравнению с амплитудой мы положим и получим
Это верно если потенциальная энергия больше полной. Для следующего порядка малости получим
Это очевидно, что из-за знаменателя оба из этих приближённых решений расходятся около классической точки поворота, где и не может быть правильной. Мы имеем приблизительные решения далеко от потенциального барьера и ниже потенциального холма. Далеко от потенциального барьера частицы ведут себя подобно свободной волне - фаза осциллирует. Ниже потенциального барьера частица подвергается экспоненциальным изменениям в амплитуде.
Чтобы полностью решить задачу, мы должны найти приблизительные решения всюду и приравнять коэффициенты, чтобы сделать глобальное приблизительное решение. Мы должны всё же приблизить решение около классических точек поворота
Обозначим классическую точку поворота . Вблизи , можно разложить в ряд.
Для первого порядка получим
Решение его вблизи точек поворота выглядит следующим образом
Используя асимптотики данного решения, можно найти отношения между и :
Что завершает построение глобального решения.
Данная страница на сайте WikiSort.ru содержит текст со страницы сайта "Википедия".
Если Вы хотите её отредактировать, то можете сделать это на странице редактирования в Википедии.
Если сделанные Вами правки не будут кем-нибудь удалены, то через несколько дней они появятся на сайте WikiSort.ru .